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et nous prendrons ε=-ξ de telle façon que |
et nous prendrons ε=-ξ de telle façon que |
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{{center|<math>\xi'_{1}=\eta'_{1}=\zeta'_{1}=0\,</math>}} |
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Nous pouvons donc ramener le calcul des deux ondes au cas où la vitesse de l'électron est nulle. Commençons par l'onde de vitesse; nous pouvons remarquer d'abord que cette onde est la même que si le mouvement de l'électron était uniforme. |
Nous pouvons donc ramener le calcul des deux ondes au cas où la vitesse de l'électron est nulle. Commençons par l'onde de vitesse; nous pouvons remarquer d'abord que cette onde est la même que si le mouvement de l'électron était uniforme. |
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Si la vitesse de l'électron est nulle, on a: |
Si la vitesse de l'électron est nulle, on a: |
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<center><math>\omega=0,\quad F=G=H=0,\quad\psi=\frac{\mu_{1}}{4\pi r},</math></center> |
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μ<sub>1</sub> étant la charge électrique de l'électron. La vitesse ayant été ramenée à zéro par la transformation de {{sc|Lorentz}}, nous avons donc: |
μ<sub>1</sub> étant la charge électrique de l'électron. La vitesse ayant été ramenée à zéro par la transformation de {{sc|Lorentz}}, nous avons donc: |
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<center><math>F^{\prime}=G^{\prime}=H^{\prime}=0,\quad\psi^{\prime}=\frac{\mu_{1}}{4\pi r^{\prime}},</math></center> |
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r' étant la distance du point x', y', z' au Point x'<sub>1</sub>, y'<sub>1</sub>, z'<sub>1</sub>, et par conséquent: |
r' étant la distance du point x', y', z' au Point x'<sub>1</sub>, y'<sub>1</sub>, z'<sub>1</sub>, et par conséquent: |
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{{MathForm1||<math>\alpha^{\prime}=\beta^{\prime}=\gamma^{\prime}=0,</math> |
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<math>f^{\prime}=\frac{\mu_{1}\left(x^{\prime}-x_{1}^{\prime}\right)}{4\pi r^{\prime3}}\quad g^{\prime}=\frac{\mu_{1}\left(y^{\prime}-y_{1}^{\prime}\right)}{4\pi r^{\prime3}},\quad h^{\prime}=\frac{\mu_{1}\left(z^{\prime}-z_{1}^{\prime}\right)}{4\pi r^{\prime3}}.</math>}} |
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Faisons maintenant la transformation inverse de celle de Lorentz pour trouver le champ véritable correspondant à une vitesse — s, 0, 0. Nous trouvons, en nous reportant aux équations (9) et (3) du § 1: |
Faisons maintenant la transformation inverse de celle de Lorentz pour trouver le champ véritable correspondant à une vitesse — s, 0, 0. Nous trouvons, en nous reportant aux équations (9) et (3) du § 1: |
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⚫ | {{MathForm1|(4)|<math>\begin{cases} & \alpha=0,\quad\beta=\epsilon h,\quad\gamma=-\epsilon g,\\ \\ & f=\frac{\mu_{1}kl^{3}}{4\pi r^{\prime3}}\left(x+\epsilon t-x_{1}-\epsilon t_{1}\right),\quad g=\frac{\mu_{1}kl^{3}}{4\pi r^{\prime3}}\left(y-y_{1}\right),\quad h=\frac{\mu_{1}kl^{3}}{4\pi r^{\prime3}}\left(z-z_{1}\right).\end{cases}</math>}} |
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(4) <math>\begin{cases} |
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& \alpha=0,\quad\beta=\epsilon h,\quad\gamma=-\epsilon g,\\ |
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On voit que le champ magnétique est perpendiculaire à l'axe des x (direction de la vitesse) et au champ électrique, et que le champ électrique est dirigé vers le point: |
On voit que le champ magnétique est perpendiculaire à l'axe des x (direction de la vitesse) et au champ électrique, et que le champ électrique est dirigé vers le point: |
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(5) |
{{MathForm1|(5)|<math>x_{1}+\epsilon(t_{1}-t),\ y_{1},\ z_{1}.</math>}} |
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Si l'électron continuait à se mouvoir d'un mouvement rectiligne et uniforme avec la vitesse qu'il avait à l'instant t<sub>1</sub>, c'est-à-dire avec la vitesse -ε, 0, 0, ce point (5) serait celui qu'il occuperait à l'instant t. |
Si l'électron continuait à se mouvoir d'un mouvement rectiligne et uniforme avec la vitesse qu'il avait à l'instant t<sub>1</sub>, c'est-à-dire avec la vitesse -ε, 0, 0, ce point (5) serait celui qu'il occuperait à l'instant t. |