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de la loi des aires) quand la molécule se rapprochera de l’équateur. |
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Les molécules qui affluent ainsi vers l’équateur ne possèdent donc |
Les molécules qui affluent ainsi vers l’équateur ne possèdent donc |
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pas, en y arrivant, la vitesse nécessaire pour décrire un cercle, mais |
pas, en y arrivant, la vitesse nécessaire pour décrire un cercle, mais |
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une vitesse moindre. Chaque particule A partira donc tangentiellement |
une vitesse moindre. Chaque particule A partira donc tangentiellement |
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à l’équateur et décrira, dans le plan de cet équateur, une ellipse |
à l’équateur et décrira, dans le plan de cet équateur, une ellipse AA′ |
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(''fig''. |
(''fig''.{{lié}}6), de foyer O, d’autant plus excentrique que sa vitesse à l’aphélie A est plus faible. Les particules qui partent ainsi successivement de A n’ont pas toutes la même vitesse tangentielle ; mais toutes |
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celles qui sont animées d’une même vitesse tangentielle décrivent la |
celles qui sont animées d’une même vitesse tangentielle décrivent la |
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même ellipse et donnent une ''traînée elliptique'' intérieure à l’atmosphère de la nébuleuse. Il y a ainsi dans le plan de l’équateur des |
même ellipse et donnent une ''traînée elliptique'' intérieure à l’atmosphère de la nébuleuse. Il y a ainsi dans le plan de l’équateur des |
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{{Img float|file=H.Poincaré-Cosmo-1911-fig.6.svg|width=180px|align=left|cap=''{{abréviation|fig.|figure}}''{{iv|0.6}}6.|alt=Figure 6 |
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{{Centré|[——— ''fig.'' 6 <includeonly>à consulter sur [[Page:Poincaré - Leçons sur les hypothèses cosmogoniques, 1911.djvu/53|fac-similé]]</includeonly> ———]}} |
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traînées elliptiques, de toutes orientations et de grandeurs diverses, |
traînées elliptiques, de toutes orientations et de grandeurs diverses, |
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qui se croisent entre elles. Les chocs résultant de la coexistence de |
qui se croisent entre elles. Les chocs résultant de la coexistence de |