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hypothèses cosmogoniques

1^o Pour les gaz monoatomiques (comme sont l’hélium, la vapeur de mercure, et comme sont probablement tous les gaz aux hautes températures du Soleil), on a

${\frac {\mathrm {C} }{c}}={\frac {5}{3}}\,;$

ce qui donne, comme chaleur spécifique de la masse,

$c\left[1-3\left({\frac {5}{3}}-1\right)\right]=-c,$

quantité négative. Donc, quand le gaz rayonnera, c’est-à-dire perdra de la chaleur, sa température augmentera. Comme le coefficient de dilatation est aussi négatif, le volume du gaz diminuera en même temps.

2^o Pour un gaz diatomique, on a

${\frac {\mathrm {C} }{c}}={\frac {7}{5}},$

ce qui donne à la chaleur spécifique la valeur

$-c\left[1-3\left({\frac {7}{5}}-1\right)\right]=-{\frac {c}{5}},$

quantité encore négative. Nous aurons donc les mêmes conclusions.

3^o Pour un gaz triatomique ou polyatomique on trouverait une chaleur spécifique positive : la masse perdant de la chaleur, sa température diminuerait ; mais, le coefficient de dilatation étant négatif, son volume augmenterait en même temps,

166.Telles sont les conclusions, d’allure paradoxale à première vue, auxquelles nous conduit la théorie des gaz parfaits. Il ne faut pas se hâter d’en déduire que ces conclusions sont applicables au Soleil, parce que celui-ci est sans doute fort loin de l’état de gaz parfait.

167.Il est intéressant de retrouver les mêmes résultats en s’appuyant sur la théorie cinétique des gaz. Rappelons-nous que le théorème du viriel (n^o 74) nous a fourni l’équation^[1]

(9)

$2\mathrm {T} +\mathrm {V} =0,$

1. Il est bien entendu qu’il ne s’agit ici que de valeurs moyennes. Aussi nous dispensons-nous de surmonter d’un trait les lettres $\mathrm {T}$ et $\mathrm {V} .$