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DISPERSION ET ABSORPTION DE LA LUMIÈRE

 Les corrections sont expliquées en page de discussion

rayon $\mathrm {OR}$ ; elle ne serait donc plus dans le plan de l’onde. Mais l’angle $\mathrm {FOS} ,$ qui est égal à $\mathrm {POR} ,$ est en général très petit.

Fig. 40.

Dans la théorie électromagnétique $\mathrm {ON}$ serait la force magnétique, $\mathrm {OS}$ la force électrique. $\mathrm {OF}$ serait le déplacement électrique, qui est de même sens que la force électrique si le milieu est isotrope, parce que l’élasticité électrique est alors la même dans toutes les directions. La vibration de Fresnel et celle de M. Sarrau coïncident aussi quand le milieu est isotrope.

Or les équations que nous a données la théorie de Helmholtz (§ 149)

${\begin{aligned}&(\alpha ^{2}-a)\,\xi =-{\sqrt {-1}}\,\alpha \theta l,\\[0.5ex]&\mathrm {etc.} \\\end{aligned}}$

sont précisément celles de M. Sarrau. La vibration de Helmholtz serait la vibration de M. Sarrau, perpendiculaire au rayon et à la vibration de Neumann et faisant un petit angle avec celle de Fresnel.

Cette vibration n’est pas située dans le plan de l’onde ; dans ce cas, $\theta$ serait nul et on aurait $\xi =\eta =\zeta =0$ à moins que $(\alpha ^{2}-a)\;\dots$ etc., fût nul, c’est-à-dire à moins que la vibration