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RÉFLEXION MÉTALLIQUE
d’où nous aurions déduit :
![{\displaystyle \left(-{\frac {\mathrm {K} _{0}}{p^{2}}}+\mathrm {K} _{2}-{\frac {\mathrm {K} _{1}{\sqrt {-1}}}{p}}+{\frac {\mathrm {K} _{3}{\sqrt {-1}}}{p^{3}}}\right){\frac {d^{2}\mathrm {X} }{dt^{2}}}=\Delta \mathrm {X} -{\frac {d\mathrm {J} }{dx}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6c07b565e1afc8961a5cd5f14ab59de18966899e)
équation de même forme, mais avec des coefficients imaginaires.
Les calculs seraient les mêmes qu’avec les formules primitives,
car, si l’on opère sur une lumière homogène,
est une
constante donnée, et le coefficient de
est constant.
Il est probable toutefois que la théorie définitive de la
dispersion est notablement plus compliquée.
77. Cas particulier. Oscillations hertziennes. — Dans
le cas particulier des oscillations hertziennes le terme
![{\displaystyle {\frac {4\pi \mathrm {C} }{p\mathrm {K} }}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fecbc6e2d9e4506f9a545a5ba2d4b1e70e09dc06)
est très grand, il est égal approximativement à :
![{\displaystyle {\frac {4\pi .\times 1,25\times 10^{-4}}{2\pi .\;10^{8}.\;9^{-1}.\;10^{-20}}}=22.10^{8}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a5cb71a9982bdb0b1f14cac1ab5e64069f855c3e)
En admettant que
sera donc très
grand en valeur absolue, et comme
![{\displaystyle \sin i=\left(n-g{\sqrt {-1}}\right)\sin r,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c59a1884a966854e4252956b087e6c50aee5a3ec)
sera très petit en valeur absolue.
78. Supposons la force électrique perpendiculaire au plan
d’incidence.
![{\displaystyle {\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}={\frac {\sin \,(r-i)}{\sin \,(r+i)}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9dbf8033ba5e1655a99608e1cd5806e09bd212f3)