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E. Dubois n’est pas vraiment un adepte de la concision des formules, celle de la 8^ième ligne donnant $\operatorname {tang} b$

\operatorname {tang} b={\frac {\operatorname {tang} \beta \sin(\lambda \!-\!\mathrm {L} )\cos(l\!-\!\lambda )+\operatorname {tang} \beta \cos(\lambda \!-\!\mathrm {L} )\sin(l\!-\!\lambda )-\operatorname {tang} \mathrm {B} \sin(l\!-\!\lambda )}{\sin(\lambda -\mathrm {L} )}}

pourrait etre écrite

\operatorname {tang} b={\frac {\operatorname {tang} \beta \sin(l-\mathrm {L} )-\operatorname {tang} \mathrm {B} \sin(l\!-\!\lambda )}{\sin(\lambda -\mathrm {L} )}}

Plutôt que de rapetisser la formule (ça tiendrait avec une taille de 83%), le choix a été fait de couper la formule en deux morceaux.

De même dans les lignes 12 et 13,

{\begin{aligned}b_{0}&=\beta \\[1ex]\left({\frac {db}{d\mathrm {R} }}\right)_{0}&=\left[{\frac {\operatorname {tang} \beta \cos(\lambda \!-\!\mathrm {L} )}{\sin(\lambda \!-\!\mathrm {L} )}}\left({\frac {d(l\!-\!\lambda )}{d\mathrm {R} }}\right)_{0}-{\frac {\operatorname {tang} \mathrm {B} }{\sin(\lambda \!-\!\mathrm {L} )}}\left({\frac {d(l\!-\!\lambda )}{d\mathrm {R} }}\right)_{0}\right]\cos ^{2}\beta ,\end{aligned}}

une possibilité de replier la formule donnant $\left({\frac {db}{d\mathrm {R} }}\right)_{0}$ (avec le style {{ts|p2i2}}) a été ajoutée.