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 si la dérivée seconde est positive, c’est-à-dire si
-<div style="text-align:center;"><math>\omega^2 + 2 \omega \omega ' y + \frac{2 \mathrm{M}}{y^2} > 0,</math></div>
+{{c|<math>\omega^2 + 2 \omega \omega ' y + \frac{2 \mathrm{M}}{y^2} > 0,</math>}}
 <br />
-ce qui s’écrit, en remplaçant <math>\frac{\mathrm{M}}{y^2}</math> par son égal <math> \omega^2</math>,
+ce qui s’écrit, en remplaçant <math>\frac{\mathrm{M}}{y^2}</math> par son égal <math> \omega^2,</math>
-<div style="text-align:center;"><math>3 \omega^2 + 2 \omega \omega ' y > 0.</math></div>
+{{c|<math>3 \omega^2 + 2 \omega \omega ' y > 0.</math>}}
 <br />
 Cette condition exprime simplement que l’expression
-<div style="text-align:center;"><math>\omega^2 y^3</math></div>
+{{c|<math>\omega^2 y^3</math>}}
 <br />
 croît avec <math>y.</math> Cette condition n’est pas réalisée dans la distribution
 dite adiabatique des vitesses, puisqu’alors on a
-<div style="text-align:center;"><math>m \omega^2 = \text{const.}</math></div>
+{{c|<math>\omega y^2 = \text{const.}</math>}}
-<br />
 Nous voyons donc que, pour expliquer la formation des anneaux
 de {{sc|Laplace}}, il est absolument nécessaire de supposer qu’on est très