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PROPRIÉTÉS GÉNÉRALES DES FLUIDES MOTEURS.

gazeuse, un nombre déterminé de molécules par unité de volume ; elle a donc un volume spécifique $v_{2}$ bien déterminé, quels que soient les déplacements du piston, tant qu’il reste du liquide en équilibre avec elle à la température $\mathrm {T}$ considérée ; $v_{2}$ est d’ailleurs plus de 1000 fois plus grand que $v_{1}$ dans l’exemple considéré.

Le point M₂ qui définit cet état gazeux appartient, comme M₁, à la surface caractéristique des états d’équilibre homogènes. La projection horizontale m₂ est située, très loin vers la droite, sur l’isotherme AB $(\mathrm {T} =373).$ La projection verticale m’₂ est déterminée par la condition $\beta m_{2}^{\prime }=p_{2},$ $p_{2}$ étant la pression de cette phase gazeuse, définie par $v_{2}$ et $\mathrm {T} .$

Si nous ramenons le piston pour faire décroître progressivement le volume de la phase gazeuse, la pression de celle-ci reste constamment égale à $p_{2},$ jusques et y compris le moment ou son volume devient nul, le piston arrivant juste au contact de la surface libre du liquide. La pression étant alors celle que nous avons appelée $p_{1}=\varphi (\mathrm {T} )$ nous pouvons prévoir un résultat essentiel que l’on vérifie expérimentalement, c’est-à-dire que $p_{2}=p_{1}.$ Autrement dit m’₂ et m’₁ sont sur un même parallèle à la ligne de terre Ov.

Tant que le volume $\mathrm {V}$ du cylindre où est enfermée la masse totale $\mu$ du fluide est compris entre $\mu v_{1}$ et $\mu v_{2},$ ce fluide est fractionné en deux phases, d’états M₁ et M₂. À mesure qu’augmente le volume de la phase gazeuse M₂, dont la densité est déterminée, sa masse augmente aux dépens de la masse de la phase liquide M₁ qui disparaît progressivement.

Au moment où disparaît la dernière trace de liquide, on a de nouveau dans le cylindre un fluide homogène dont l’état est celui défini par le point caractéristique M₂. Si l’on continue à augmenter indéfiniment le volume du cylindre, le gaz auquel on est ainsi arrivé l’occupera de façon homogène, donc avec un volume spécifique $v=\mathrm {A} m$ indéfiniment croissant. La projection horizontale m du point caractéristique correspondant M s’éloigne indéfiniment vers la droite sur l’isotherme $\mathrm {A} _{\mathrm {B} }\,(\mathrm {T} =373).$ La pression $p=\omega m^{\prime }$ va corrélativement en décroissant, et la projection verticale m’se déplace sur une courbe partant de m’₂, qui se confondra de mieux en mieux avec une hyperbole de Mariotte $pv={\text{const.}}$ à mesure que la vapeur, en s’éloignant des conditions de liquéfaction réalisées en M₂, devient plus voisine d’un gaz parfait.