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J. VILLEY.
Nous obtenons alors, en écrivant le principe de la conservation
de l’énergie, et en divisant partout par le facteur commun
(12)
ou
et, comme cette équation doit être satisfaite, quelles que soient les
sections limites 1 et 2 choisies, elle exige en chaque point la relation
(13)
où toutes les différentielles d correspondent à la notation
représentant le petit déplacement de la masse élémentaire unité
considérée sur sa trajectoire, et où est la quantité de chaleur qu’elle
reçoit au cours de ce même petit déplacement.
Mais on a
(14)
[1]
dans l’hypothèse où il n’y a pas décoordination d’énergie cinétique,
et plus généralement
(15)
relation dans laquelle l’énergie décoordonnée est essentiellement
positive.
En portant (15) dans la relation (13), il reste
(16)
Dans le cas des liquides, l’énergie potentielle de gravité
n’est pas négligeable ; mais le volume spécifique est constant.
Le premier membre de (16) représente alors la décroissance élémen-
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