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LE RENDEMENT DES MOTEURS THERMIQUES.

Considérons le cas de l’écoulément dans une canalisation à parois immobiles. L’énergie mécanique produite (§ 7) se réduit alors à l’augmentation d’énergie cinétique ${\frac {\mathrm {V} _{2}^{2}-\mathrm {V} _{1}^{2}}{2}}$ qui définit $(\lambda _{1}-\lambda _{2}).$

Si l’on envisage par exemple le problème de l’étranglement, avec vitesses négligeables en aval et en amont, $\lambda _{1}-\lambda _{2}$ sera nul, et $\mathrm {S} _{2}-\mathrm {S} _{1}$ sera déterminé par la longueur de l’horizontale AB. Au contraire, la verticale AB’ définit la détente entièrement réversible, qui s’accompagne d’une augmentation d’énergie cinétique égale à AB’. Le second

figure 4

cas est celui où la chute d’énergie utilisable est tout entière transformée en énergie cinétique, sans aucune décoordination. Le premier cas est au contraire celui de la décoordination totale. Cette décoordiuation intervient de deux manières : d’une part elle diminue la chute d’énergie utilisable, parce que $\Phi _{\mathrm {B} }>\Phi _{\mathrm {B^{\prime }} }$ ^[1], d’autre part la perte énergétique qu’elle comporte absorbe complètement la chute restante $\Phi _{\mathrm {A} }-\Phi _{\mathrm {B} }.$

Dans les cas intermédiaires, on pourra déterminer le point d’arrivée B" si l’on suppose connue la valeur ${\frac {\text{CB'}}{\text{AB'}}}$ de la fraction de l’énergie cinétique attendue qui s’est décoordonnée au cours de la détente de $p_{1}$ à $p_{2}.$

16. Pertes par écoulements irréversibles de chaleur. — Une

1. $\Phi _{\mathrm {B} }-\Phi _{\mathrm {B^{\prime }} }=\left(\lambda _{\mathrm {B} }-\lambda _{\mathrm {B^{\prime }} }\right)-\Theta (\mathrm {S} _{\mathrm {B} }-\mathrm {S} _{\mathrm {B^{\prime }} })=\int _{\mathrm {B} }^{\mathrm {B^{\prime }} }\delta \mathrm {Q} -\Theta (\mathrm {S} _{\mathrm {B} }-\mathrm {S} _{\mathrm {B^{\prime }} })=\int _{\mathrm {B} }^{\mathrm {B^{\prime }} }(\mathrm {T} -\Theta )d\mathrm {S} >0.$