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J. VILLEY.

C’est cette première transformation inévitable en énergie thermique qui nous a permis d’assimiler la combustion à un apport de chaleur venant de l’extérieur, pour analyser le fonctionnement des moteurs à combustion interne au moyen d’un cycle fermé fictif supposé réalisé avec un gaz neutre (M. 13).

3. Valeur mécanique d’une masse gazeuse. — Les considérations précédentes nous amènent donc à considérer l’énergie thermique équivalente à l’énergie chimique disparue, comme un point de départ secondaire de notre évolution motrice.

Il est intéressant de préciser, connaissant les caractéristiques $\pi$ et $\Theta$ de l’atmosphère, et l’état initial de la masse gazeuse qui contient cette énergie thermique, la valeur du travail qu’elle est susceptible de fournir.

Son état d’aboutissement final naturel $\mathrm {M} _{3}$ sera celui qui correspond à $\pi$ et $\Theta ,$ et que nous pouvons définir aussi par les valeurs correspondantes $\mathrm {U} _{3}$ et $\mathrm {S} _{3}$ de son énergie interne et de son entropie. Soit $\mathrm {U} _{1},$ $\mathrm {S} _{1},$ $p_{1}$ $\mathrm {T} _{1}$ l’état initial $\mathrm {M} _{1}$.

Fig. 1.

Nous cherchons à obtenir de notre masse-gazeuse le plus de travail possible ; nous devrons donc éviter les échanges thermiques avec l’atmosphère tant que sa température $\mathrm {T}$ est supérieure à $\Theta$, parce qu’ils correspondraient évidemment pour elle à des pertes d’énergie.

Nous commencerons donc notre évolution motrice par une détente