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J. VILLEY.

d’effectuer le cycle, $\mathrm {T} _{1},$ $\mathrm {T} _{2}$ dans le sens moteur, nous effectuons d’abord le cycle $\mathrm {T} _{1},$ $\mathrm {T} _{3}$ dans le sens moteur, puis le cycle $\mathrm {T} _{2},$ $\mathrm {T} _{3}$ dans

Fig. 2.

le sens inverse, nous aurons réalisé les mêmes échanges thermiques avec S₁ et S₂, et des échanges thermiques nuls au total avec S₃.

Nous devons écrire

${\frac {|\mathrm {Q} _{1}|}{|\mathrm {Q} _{3}|}}=f\left(\mathrm {T} _{1},\mathrm {T} _{3}\right)$          et          ${\frac {|\mathrm {Q} _{2}|}{|\mathrm {Q} _{3}|}}=f\left(\mathrm {T} _{2},\mathrm {T} _{3}\right),$

d’où, en divisant membre à membre,

${\frac {|\mathrm {Q} _{1}|}{|\mathrm {Q} _{2}|}}={\frac {f\left(\mathrm {T} _{1},\mathrm {T} _{3}\right)}{f\left(\mathrm {T} _{2},\mathrm {T} _{3}\right)}}.$

Mais, puisque $\mathrm {T} _{3}$ est une température arbitraire et que S₃ n’intervient pas au total, cette température $\mathrm {T} _{3}$ ne peut pas intervenir dans la valeur du rapport ${\frac {\mathrm {Q} _{1}}{\mathrm {Q} _{2}}}$, et celui-ci se réduit alors à

(37)

${\frac {\mathrm {Q} _{1}}{\mathrm {Q} _{2}}}=-{\frac {f(\mathrm {T} _{1})}{f(\mathrm {T} _{2})}}.$(37)

23. Températures absolues thermodynamiques. — Cette relation fondamentale résulte simplement de l’hypothèse que les températures caractérisent les sources de chaleur au point de vue thermodynamique. Cette condition qui leur est ainsi imposée apporte donc des restrictions dans le choix des échelles de température, c’est-à-dire dans les conventions, complètement arbitraires en première apparence, qui font correspondre, à chaque température, un nombre destiné à la désigner. Nous pourrons appeler échelles de températures thermo-