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ÉLÉMENTS DE THERMODYNAMIQUE CINÉTIQUE.
d’où
(26)
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(26)
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qui entraîne
(27)
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(27)
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c’est l’équation des courbes adiabatiques ; on l’écrit en général
(28)
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en posant (28)
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Si l’on fait varier la constante, on obtient tout un réseau de courbes
adiabatiques qui s’emboîtent les unes dans les autres. Elles coupent
les courbes isothermes, avec une pente
![{\displaystyle {\frac {dp}{dv}}=-{\frac {p}{v}}\gamma }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/809d24bd06d8c4edb80ef5f9cea108781d4a0a09)
plus grande en valeur absolue que la pente
![{\displaystyle {\frac {dp}{dv}}=-{\frac {p}{v}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6803477b771bba68efa73656565870330e248a34)
de l’isotherme.
Si, dans une transformation élémentaire MM’, on fournit au gaz la
chaleur
et si l’on observe la variation de température
, le
quotient
s’appelle la chaleur spécifique du gaz dans cette transformation.
L’expression (23) de
donne
(29)
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(29)
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que l’on peut écrire, grâce à la relation (24), sous la forme
(30)
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(30)
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Elle met en évidence deux valeurs particulières importantes, qui
sont, pour
![{\displaystyle {\frac {d\mathrm {Q} }{d\mathrm {T} }}=c,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/753d1d4c7caf07b2438751c6c99b377881c48e44)
c’est la chaleur spécifique à volume constant ; et pour
![{\displaystyle {\frac {d\mathrm {Q} }{d\mathrm {T} }}=c+\mathrm {AR} =\mathrm {C} \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7c3acd676285762bb9540e04caf4f733a8675e17)