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H. VERGNE ET J. VILLEY.

correspond au titre $\alpha _{1}<\alpha _{\mathrm {C} }$, et à une température assez élevée pour que ce point soit au-dessus de la courbe de saturation AC. Ce point M₁ représente une phase liquide de titre at, relativement riche en A. Supposons qu’on lui enlève progressivement de la chaleur : il se produit d’abord le refroidissement homogène suivant M₁M₁’ qui abaisse simplement la température de cette phase liquide. À la température $t_{1}^{\prime }$, du point M’₁ qui est sur la courbe AC, la solution est saturée par rapport au composant A. Si nous continuons à enlever de la chaleur, du composant A se dépose peu à peu, ce qui entraîne un enrichissement de la solution en B, et la température continue à baisser pendant que le point figuratif du titre de la phase liquide se déplace de M’₁ jusqu’en C sur la courbe de saturation AC.

De la même manière, nous pourrions partir d’un point M₂ correspondant à un titre $\alpha _{2}>\alpha _{\mathrm {C} }$ et à une température assez élevée : ce point représente une phase liquide relativement riche en B. Une soustraction progressive de chaleur nous ferait d’abord décrire M₂M’₂ qui correspond au refroidissement homogène ; à la température $t_{2}^{\prime }$ du point M’₂, qui est sur la courbe de saturation BC, la solution devenue saturée en B, commencerait à laisser déposer ce composant (ce qui entraîne un enrichissement de la solution en A), et le point figuratif du titre de la phase liquide se déplacerait de M₂ jusqu’en C sur la courbe de saturation BC.

Ainsi, qu’on soit parti d’une solution riche en A ou riche en B, dans les deux cas le refroidissement nous amène au point C. À la température $\theta$ de ce point C, le liquide restant (de titre $t_{2}^{\prime }$) peut être en équilibre soit avec des cristaux du corps A, soit avec des cristaux du corps B. Nous avons donc, à cette température $\theta ,$ trois phases en équilibre au lieu de deux ; la variance baisse donc d’une unité, le système qui était univariant (puisqu’on avait fixé la pression $p_{0}$) devient invariant. Donc la température ne variera pas tant que les trois phases existeront.

Si donc, arrivés à la température $\theta$ du point C, nous continuons à enlever de la chaleur, le liquide restant laissera précipiter simultanément, à température constante $\theta$, les cristaux A et les cristaux B, jusqu’à ce qu’il soit lui-même entièrement disparu^[1]. Et en effet,

1. La chaleur que Pou continue ainsi à enlever à température constante (chaleur