il finira par coïncider avec le point A. Or, il est évident qu’à ce terme la ligne xt aura la position hc ; d’où il suit que si l’on considère maintenant Ac comme rayon incident, le rayon réfracté sera ch.
On voit aussi que le rayon Ac, en repassant dans l’air après sa réfraction en h, prendra une direction ha parallèle à celle qu’il avoit d’abord ; et si l’on suppose que la lentille n’ait qu’une petite épaisseur, on pourra considérer le rayon ha comme étant sensiblement sur la direction du rayon Ac, et ne formant avec lui qu’une même ligne.
Il suit de là que le cône auquel appartient l’axe Ao est, parmi tous ceux qu’envoie le point A, celui qui approche le plus de se trouver dans les mêmes circonstances que le cône du milieu, dont l’axe est la ligne Rt : or, ce cône sera aussi celui dont les rayons concourront sensiblement derrière la lentille en un point commun a.
On pourra appliquer le même raisonnement à tous les cônes partis des autres points de l’objet AB, d’où l’on voit que les rayons de tous ces différens cônes auront leurs foyers à peu près sur une ligne bra parallèle à la ligne ARB. Or, partout où il y a un foyer, il se forme une image du point radieux auquel appartient ce foyer ; et de là vient que si l’on expose derrière la lentille un carton à la distance convenable, on verra l’image se peindre sur ce carton. On conçoit pourquoi, dans le même cas, l’image est renversée, puisque les seuls cônes dont les rayons soient ramassés, pour ainsi dire, de manière à produire des foyers, s’entre-coupent au milieu de la lentille. C’est sur ce principe qu’est
