clarté. Prenez une longue aiguille, et faites la passer doucement sous une lentille, dans une direction transversale et à une distance convenable du verre ; comparez attentivement la position de l’image avec celle de l’objet, et vous remarquerez que l’image est sensiblement plus éloignée, surtout si la lentille a une certaine étendue. En augmentant la distance, et en faisant aller et revenir l’aiguille parallélement à elle-même, vous saisirez encore mieux la différence ; car il est des momens où l’on a encore besoin de se défendre de l’illusion qui tend à nous faire juger que ce qui nous paroît plus grand s’est rapproché de nous.
858. Revenons à la considération d’un simple point radieux r (fig. 142), et supposons que ce point, en partant du foyer des rayons parallèles, s’écarte peu à peu de la lentille : dans ce cas, les rayons qui tomberont sur le petit espace gi étant moins divergens que dans le cas où le foyer des rayons parallèles étoit leur point de départ, seront par là même déterminés à converger, soit entre eux, soit avec l’axe, derrière la lentille : en même temps la divergence des rayons es, qy plus éloignés de l’axe diminuera, et il y aura un terme où tous les rayons émergens se rejetteront vers l’axe, comme on le voit (fig. 145, Pl.XXIII). Dans ce même cas, parmi les rayons situés d’un même côté de l’axe, chacun sera coupé par le suivant, et l’on pourra concevoir une caustique qui passe par tous les points d’intersection.
859. Substituons de nouveau à un simple point un objet AB (fig. 146) d’une certaine longueur, en le supposant toujours placé au delà du foyer des rayons
