résultat auquel nous sommes parvenus, représenté à l’aide d’une construction que l’on saisira aisément.
846. Nous avons vu (838) que quand le rayon incident st (fig. 133) étoit perpendiculaire sur adeh, auquel cas le rayon ordinaire continuoit sa route dans le rhomboïde, le rayon d’aberration se rejetoit vers le petit angle solide b. Supposons que la ligne ax (fig. 139, Pl. XXII) abaissée de l’angle a perpendiculairement sur la diagonale bn, représente le rayon ordinaire. Dans ce cas, si l’on prend xy égale au tiers de bx, et que l’on mène ay, cette dernière ligne représentera le rayon d’aberration relatif à l’incidence perpendiculaire sur ae.
Soit maintenant st un rayon incident oblique sur ae, et tl le rayon réfracté ordinaire, dont il est facile de déterminer la position d’après le rapport 5 à 3 entre les sinus. On demande la position du rayon d’aberration tf.
Par le pied de la ligne ax, menez xo, qui fasse, avec ax, un angle de 60d ; puis par le pied du rayon ordinaire tl, menez lm parallèle à xo. Prenez sur lm la partie lu égale à xz. La ligne tf, menée par le sommet du rayon ordinaire et par le point u, sera la direction du rayon d’aberration relatif à l’incidence suivant st.
Si l’on suppose que l’incidence ait lieu en sens contraire, suivant une direction s′t′, alors le rayon ordinaire étant représenté par t′l′, le rayon d’aberration t′f′ sera encore situé entre le précédent et l’angle b, et l’on aura l’amplitude d’aberration par une construction semblable à celle que nous avons indiquée relativement au rayon incident st.
847. On voit par là que lu ou l′u′ est une constante ; mais l’amplitude l ou l′f′ est nécessairement une
