nécessaire les angles de réflexion, se trouvant diminués, chaque rayon réfléchi, tel que hr, se rejettera davantage du côté de l’arc hn, et par conséquent tous ces rayons s’entrecouperont dans des points moins éloignés de la circonférence bnm.
798. Supposons que le point radieux soit à une distance infinie de n ; dans ce cas, le foyer g se trouvera précisément au milieu du rayon cn. Ce point est ce qu’on appelle le foyer des rayons parallèles, parce qu’à une distance infinie, les rayons incidens qui avoisinent l’axe deviennent sensiblement parallèles.
Au contraire, à mesure que le point radieux s’approchera du centre, les caustiques s’écarteront de la circonférence bnm ; et lorsque le point radieux sera parvenu au centre, alors tous les rayons incidens se réfléchissant sur eux-mêmes, les caustiques se réduiront à un point unique qui se confondra avec le centre c.
Si le point radieux descend ensuite au-dessous du centre, les caustiques s’élèveront au-dessus, de manière qu’elles formeront toujours des angles plus petits avec l’axe, aux endroits où elles s’entrecouperont ; et lorsque le point radieux sera arrivé au milieu du rayon cn, les rayons réfléchis les plus voisins de l’axe devenant parallèles (636), les caustiques se sépareront et s’étendront à l’infini par leurs parties supérieures.
Le point radieux continuant de descendre, les rayons réfléchis se trouveront dans deux cas différens ; car d’une part, les angles d’incidence des rayons ro, ri, etc. (fig. 123), jusqu’à un certain terme, se faisant sur des arcs peu inclinés à l’axe, les rayons réfléchis analogues oδ, iε, au lieu de s’entrecouper, divergeront entre
