un point d’appui au petit lévier qui repose sur lui par son extrémité b″, celle-ci restera fixe, tandis que l’extrémité opposée a″ descendra un peu par l’effet de la gravité, de manière que l’angle a″b″s diminuera d’une petite quantité, en restant cependant toujours plus ouvert que le premier angle abs.
Pendant la descente du point a″, le centre de gravité c′ quittera la verticale uz, et se placera dans un point x, situé sur un arc dont b″c′ sera le rayon, d’où il suit qu’il se rapprochera de sB. Si l’on imprime au plan OR une seconde secousse, et que l’on imagine une nouvelle verticale, qui passe par le point x, et le long de laquelle se meuve le centre de gravité du fil, le même effet se répétera, et ainsi de suite, en sorte que le point b″ aura un mouvement progressif vers le point s, et finira par coïncider avec lui, en se dirigeant dans le sens de la verticale sB.
La supposition que nous avons faite d’une verticale dont le centre de gravité du fil suivoit la direction, en s’élevant au-dessus de sa position précédente, n’est pas éloignée de la vérité ; car les distances des pôles a, b du fil au pôle B de l’aimant, ne différant que d’une très petite quantité relativement à elles-mêmes, à cause du peu de longueur de ce fil, les deux actions du pôle B, dont l’une attire le pôle a et l’autre repousse le pôle b, sont à peu près égales ; et comme la secousse imprimée au plan est censée agir suivant une direction diamétralement opposée à celle de la pesanteur, il en résulte que le centre de gravité du fil reste sensiblement dans une même verticale, pendant que ce fil monte ou descend.
Le phénomène doit présenter des effets inverses,
