ISO MOUVEMENT DES TURES ïOURRir.LONNAlRKS
et en additionnant (7) et (8) :
(9) MR'f = 3 r,p|(.- -.-,!,/. + £.
/
Le premier terme du second membre est fini. En effet, aclto est fini de même que p ; ^ est la composante de la
vitesse suivant le rayon vecteur; c'est une quantité très
1
grande, du même ordre que -; z — 5^^ est plus petit que le
diamètre t de la section du tube; donc -^ (z — Zn) est fini.
fil ^ "■
On pourra donc négliger le premier terme devant le second et se borner à écrire :
«'j. T 1
">^
dt 47r ' ~ MR2
Il résulte de cette équation que :
dz
1° La vitesse -jr est très grande, du même ordre de gran- deur que la force vive T;
2° Elle est sensiblement conslante puisque T est constant; le premier terme est variable, il est vrai; mais nous avons montré qu'il est négligeable vis-à-vis de T.
Le tube tourbillonnaire se déplacera donc avec une vitesse très grande, parallèle à Oz.
132. Ordre de grandeur de la vitesse. — Démons- tration directe. — La vitesse (m, v, ic] est représentée, comme nous le savons, par le même vecteur que la force magnétique. Soient AB = ds un élément de courant {/îg. 34); P, un pôle
