Or, si l’on fait successivement
puis
enfin
afin d’utiliser l’ensemble des trois intégrales du centre de gravité, les ne sont autre chose, on le voit aisément, que les variables qui correspondent aux vitesses des molécules par rapport au centre de gravité du système.
Nous pouvons donc dire que dans une masse gazeuse entièrement libre, la distribution des vitesses relatives par rapport au centre de gravité satisfait encore à la loi de Maxwell. En particulier, les diverses molécules auront même force vive moyenne ; si leurs masses sont inégales, les grosses molécules auront, relativement au centre de gravité, une vitesse moyenne plus faible que les petites ; plus les masses des molécules seront grandes, plus leurs vitesses se rapprocheront de celle du centre de gravité.
82.Tout ce qui précède s’applique aux gaz, arrivés à un état stationnaire, et qui, par conséquent, se trouvent dans leur ensemble en état d’équilibre mécanique et thermique. Lorsqu’au contraire la masse gazeuse possède diverses régions où les vitesses et les températures ne sont pas les mêmes, le mécanisme du frottement et de la conductibilité tend à égaliser ces vitesses et ces températures, et à déterminer un état stationnaire. Considérons, en effet, deux portions contiguës A et B où les vitesses moyennes sont différentes, les molécules de B, par exemple, présentant une prépondérance de vitesses dirigées dans un certain sens. Des échanges de molécules s’effectuent entre les régions A et B, et les molécules qui passent de B en A apportent avec elles leur vitesse ; la prépondérance diminuera donc en B et la vitesse augmentera en A : c’est ainsi que le frottement ou la viscosité de la masse gazeuse tend à égaliser les vitesses de A et de B, et à rendre nulle la vitesse relative de l’une des régions par rapport à l’autre. L’ensemble de la masse gazeuse tendra donc vers un état final où elle se mouvra d’un bloc, à la façon d’un corps solide. Si le moment de rotation total était nul initialement, cet état final est une simple
