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où $\delta \rho$ étant la quantité de fluide fictif créé pendant le temps dt. Or cette quantité est égale à la quantité d’énergie mécanique détruite, laquelle est à la quantité d’énergie électromagnétique détruite, c’est à dire à $-d\rho$, comme $n^{2}-1$ est à $n^{2}+1$ ; d’où

${\frac {\delta \rho }{n^{2}-1}}=-{\frac {d\rho }{n^{2}+1}}$,

de sorte que notre équation devient

${\frac {d\rho }{dt}}{\frac {2n^{2}}{n^{2}+1}}+{\frac {d\rho \xi }{dx}}=0$.

Si $\xi$ est une constante, cette équation nous montre que la vitesse de propagation est égale à

$\xi {\frac {n^{2}+1}{2n^{2}}}$.

Si la vitesse de propagation est ${\tfrac {1}{n{\sqrt {K_{0}}}}}$, on aura donc

$\xi ={\frac {2n}{\left(n^{2}+1\right){\sqrt {K_{0}}}}}$

Si l’énergie totale est $J'$, l’énergie électromagnétique sera $J={\tfrac {n^{2}+1}{2n^{2}}}J'$ et la quantité de mouvement du fluide fictif sera:

(7)

$K_{0}J\xi =K_{0}{\frac {n^{2}+1}{2n^{2}}}J'\xi ={\frac {J'{\sqrt {K_{0}}}}{n}}$

puisque la densité du fluide fictif est égale à l’énergie multipliée par $K_{0}$.

Or dans l’équation (6) le premier terme du second membre représente la force pondéromotrice, c’est-à-dire la dérivée de la quantité de mouvement de la matière du diélectrique, pendant que les deux derniers termes représentent la dérivée de la quantité de mouvement du fluide fictif. Ces deux quantités de mouvement sont donc entre elles comme $n^{2}-1$ et 2.

Soit alors $\Delta$ la densité de la matière du diélectrique, $W_{x},W_{y},W_{z}$ les composantes de sa vitesse. Reprenons les équations (4). Le premier terme $\Sigma MV_{x}$ représente la quantité de mouvement de toute la matière