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notre équation devient

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${\frac {\sqrt {K_{0}}}{4\pi }}II=n\left(n^{2}-1\right)\int \ g{\frac {dg}{dt}}d\tau +n\int \ g{\frac {dg}{dt}}d\tau +n\int \ g{\frac {dg}{dt}}d\tau$

Mais pour tirer quelque chose de cette formule, il importe de bien voir comment se partage et se propage l’énergie dans un milieu diélectrique. L’énergie se divise en trois parties : 1^o l’énergie électrique ; 2^o l’énergie magnétique ; 3^o l’énergie mécanique due au mouvement des ions. Ces trois parties ont respectivement pour expressions

${\frac {2\pi }{K_{0}}}\sum f^{2},\quad {\frac {1}{8\pi }}\sum \alpha ^{2},\quad {\frac {2\pi }{K_{0}}}\sum fX$

et dans les cas d’une onde plane, elles sont entre elles comme

$1,\quad n^{2},\quad n^{2}-1$

Dans l’analyse qui précède, nous avons fait jouer un rôle à ce que nous avons appelé la quantité de mouvement de l’énergie électromagnétique. Il est clair que la densité de notre fluide fictif sera proportionnelle à la somme des deux premières parties (électrique et magnétique) de l’énergie totale et que la troisième partie, qui est purement mécanique devra être laissée de côté. Mais quelle vitesse convient-il d’attribuer à ce fluide ? Au premier abord, on pourrait croire que c’est la vitesse de propagation de l’onde, c’est-à-dire ${\tfrac {1}{n{\sqrt {K_{0}}}}}$. Mais ce n’est pas aussi simple. En chaque point il y a proportionnalité entre l’énergie électromagnétique et l’énergie mécanique ; si donc en un point l’énergie électromagnétique vient à diminuer, l’énergie mécanique diminuera également, c’est-à-dire qu’elle se transformera partiellement en énergie électromagnétique ; il y aura donc création de fluide fictif.

Désignons pour un instant par $\rho$ la densité du fluide fictif, par $\xi$ sa vitesse que je suppose parallèle à l’axe des $x$ ; je suppose que toutes nos fonctions ne dépendent que de $x$ et de $t$, le plan de l’onde étant perpendiculaire à l’axe des $x$. L’équation de continuité s’écrit alors

${\frac {d\rho }{dt}}+{\frac {d\rho \xi }{dx}}={\frac {\delta \rho }{dt}}$,