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qui présente ces modes de division, que je n’ai pas hésité à en admettre l’existence.

La marche que suivent les deux sons, dans cette série de lames est beaucoup plus simple que celle des figures nodales : d’abord ceux du système ponctué s’abaissent, à partir de la lame $\mathrm {A}$ jusqu’à la lame $\mathrm {E}$ inclinée de $51^{\circ }$ sur l’axe, et qui donne le son ut, comme la lame n^o 4, fig. 3 bis inclinée du même nombre de degrés sur l’axe ; ensuite le son de ce système monte graduellement jusqu’à la lame $\mathrm {N}$ parallèle à l’axe où il atteint son maximum d’élévation. Quant aux sons de l’autre série de modes de division, on voit qu’ils montent graduellement depuis la lame perpendiculaire à l’axe jusqu’à $\mathrm {K} ,$ où les systèmes nodaux sont tous deux composés de lignes croisées rectangulairement, et qu’ensuite ils redescendent de nouveau jusqu’à la lame $\mathrm {N}$ parallèle à l’axe. Il est clair qu’il n’est pas nécessaire d’examiner les lames telles que $\mathrm {A',B',C',D'} \ldots ,$ fig. 4, puisqu’elles doivent présenter les mêmes phénomènes que leurs correspondantes $\mathrm {A,B,C,D} \ldots \,:$ seulement, ce qui était incliné à droite de l’axe dans les lames $\mathrm {B,C,D} \ldots ,$ se trouverait incliné à gauche dans les lames $\mathrm {B',C',D'} '\ldots .$

Il n’est aucun des modes de division de cette série qui ne soit analogue à quelqu’un de ceux qui nous ont été offerts par les corps dans lesquels il y a évidemment trois axes rectangulaires d’élasticité ; néanmoins, considérées dans leur ensemble, les transformations que nous venons de décrire offrent des particularités qui n’existent pas dans la quatrième série des lames de bois, fig. 14, pl. 1^re. La plus frappante consiste en ce que, dans les transformations de cette dernière série, aucun des systèmes, à l’exception du premier et