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grés d’inclinaison, dans les deux séries de lames qu’on pourrait tailler autour de $cd$ et de $ef,$ tout se confond dans le voisinage de la lame perpendiculaire à l’axe $\mathrm {XY} .$

Troisieme Série.

Lames taillées autour de la diagonale $ac,$ fig. 1^re, et suivant les divers azimuths du plan $be'\mathrm {Y} b'e\mathrm {X} ,$ fig. 4.

Ces lames présentent des phénomènes beaucoup plus compliqués que ceux des deux séries précédentes. On conçoit en effet que cela doit être ainsi, puisque les lames parallèles à deux faces adjacentes de la pyramide affectent des modes de division très-différents, ce qui suppose que leur état élastique diffère aussi beaucoup : par conséquent les lames perpendiculaires au plan qui passe par deux arêtes opposées de l’hexaèdre devront participer des propriétés de l’une et de l’autre. C’est ainsi que les lames perpendiculaires à deux faces parallèles du prisme, et passant par son axe, affectent une disposition de lignes nodales dans laquelle la direction des plans de clivage, parallèlement à l’une des faces de la pyramide, exerce une influence considérable.

Dans les lames de cette série (fig. 4 bis), ni l’un ni l’autre mode de division n’est constant ; néanmoins, pour qu’on puisse toujours les distinguer facilement entre eux, j’ai continué à les indiquer, l’un par des lignes pleines, et l’autre par des lignes ponctuées. Et afin de conserver, dans toutes les lames, la projection $xy$ de l’axe parallèle à l’axe $\mathrm {XY}$ de la fig. 1{^re, j’ai supposé ici que le cristal avait été tourné sur lui-même jusqu’à ce que son arête $be'$ fût devenue antérieure. Ce qui se trouve d’ailleurs suffisamment indiqué par la figure