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n’est pas du même ordre que ce que les vibrations sonores peuvent faire découvrir. Il paraîtrait, d’après ce qui précède, que ce dernier procédé indique plus spécialement l’état élastique et la force de cohésion dans les différents sens de tous les plans de particules intégrantes, tandis que les phénomènes de la lumière, tenant plus spécialement à la forme des particules et à la position qu’elles affectent autour de leur centre de gravité, ils sont, jusqu’à un certain point, indépendants du mode de jonction des différentes lames dont le cristal est formé.

Deuxième Série.

Lames taillées autour de l’arête $ab,$ fig. i^re et suivant les divers azimuts du plan $mn\mathrm {X} op\mathrm {Y} ,$ fig. 3, normal aux faces n^o i et n^o 4 de l’hexaèdre et passant par son axe.

L’un des modes de division de toutes les lames de cette série demeure constamment le même, fig. 3 bis ; il est formé de deux lignes droites qui se coupent rectangulairement, et $xy$ l’une de ces lignes est toujours la projection de l’axe du cristal sur le plan de la lame. L’autre mode de division se compose de deux courbes hyperboliques, qui subissent diverses modifications dépendantes de l’inclinaison des lames sur l’axe de l’hexaèdre, et qui sont, en général, analogues à celles que nous avons observées pour les deux premières séries des lames qui appartenaient à des corps possédant trois axes rectangulaires d’élasticité.

Le n^o i représente les deux modes de division de la lame perpendiculaire à l’axe $\mathrm {XY} \,;$ ils sont tous les deux composes de lignes droites ; ou, si l’an des deux est formé de deux