10o Enfin une conséquence plus générale qu’on peut tirer des différents faits que nous venons d’examiner, c’est que, quand une lame circulaire ne jouit pas des mêmes propriétés dans toutes les directions, ou, en d’autres termes, quand les parties qui la constituent ne sont pas arrangées symétriquement autour de son centre, les modes de division dont elle est susceptible affectent des positions déterminées par la structure même du corps ; et que chaque mode de division considéré en particulier, peut toujours, en subissant toutefois des altérations plus ou moins considérables, s’établir dans deux positions également déterminées, de sorte qu’on peut dire que, dans les lames circulaires hétérogènes, tous les modes de division sont doubles.
À l’aide de ces données, qui sont sans doute encore bien peu nombreuses et bien imparfaites, on peut, jusqu’à un certain point, se faire une idée de l’état élastique des corps cristallisés, en les soumettant au même mode d’exploration : c’est ce que nous avons tenté, pour le cristal de roche, dans une série d’expériences qui feront l’objet du § III de notre travail.
Le cristal de roche se présente le plus ordinairement sous forme d’un prisme hexaèdre terminé par des pyramides à six faces (fig. 1, pl. 2). Quoique cette substance ne puisse pas être clivée par les moyens ordinaires, on admet, par analogie, que sa forme primitive est un rhomboèdre tel que celui qu’on obtiendrait si le cristal était susceptible d’être
