ticité tantôt plus petite, tantôt plus grande que celle de Dans le cas actuel, az demeurant constamment l’axe de moindre élasticité, la résistance à la flexion suivant va en croissant graduellement depuis la lame no 1 jusqu’à la lame no 6 parallèle au plan et les branches de l’hyperbole se redressent à mesure que les lames approchent plus de cette dernière position. Quant aux sons qui correspondent à chacun des deux systèmes nodaux, on observe qu’ils montent graduellement depuis le no i jusqu’au no 6, et que le son du système hyperbolique est plus aigu dans une partie de la série que celui du système des lignes croisées, tandis qu’il redevient plus grave dans l’autre partie. Il y a donc aussi une certaine inclinaison pour laquelle les sons des deux systèmes doivent être égaux ; et c’est évidemment ce qui aurait eu lieu dans l’expérience actuelle pour une lame intermédiaire au no 4 et au no 5.
L’intervalle entre le son le plus grave et le son le plus aigu de cette série était d’une quinte superflue.
et perpendiculaires au plan fig. 11 et 12.
L’état élastique de ces lames ne peut pas présenter des différences aussi notables que celles que nous avons observées dans les séries précédentes ; car, étant toutes taillées autour de l’axe de plus grande élasticité, elles ne peuvent, en outre, contenir dans leur plan que celui de moindre ou celui de moyenne élasticité, ou enfin des intermédiaires
