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qui a lieu depuis $\mathrm {GH}$ jusqu’en $\mathrm {CD} .$ Cet abaissement dans la pression intérieure est égal à peu près aux 9/10 de la différence des pressions extrêmes $\mathrm {P}$ et $\mathrm {P} '.$ En substituant la valeur (29) de $\mathrm {B}$ dans l’expression (28) de la vitesse d’écoulement, cette expression donnera une valeur de cette vitesse qui sera toujours plus petite que

$U={\sqrt {\frac {2k\log .\mathrm {\cfrac {P}{P'}} }{1+\left({\cfrac {1}{m}}-1\right)^{2}}}},$

et qui s’éloignera d’autant plus de cette limite que la différence $\mathrm {P-P} '$ sera plus grande. On conclut de là que la quantité de l’écoulement est toujours ici plus petite que la valeur (11), qui convient à un orifice évasé, multipliée par la fraction

${\frac {1}{\sqrt {1+\left({\cfrac {1}{m}}-1\right)^{2}}}},$

et que la différence augmente avec l’excès de la pression intérieure qui a lieu dans le gazomètre sur la pression extérieure. Or la fraction précédente représente précisément, pour l’écoulement d’un liquide, le rapport de la dépense qui a lieu par un petit ajutage cylindrique à la dépense qui a lieu par un orifice évasé, rapport qui est constant, et indépendant de la charge sous laquelle s’opère l’écoulement. Ainsi nous reconnaissons que, pour un fluide élastique, l’écoulement par un petit ajutage cylindrique peut être assimilé à celui d’un liquide, si la charge sous laquelle l’écoulement s’opère est extrêmement petite ; mais qu’à mesure que la différence des pressions extrêmes augmente, le rapport