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l’étranglement une valeur comprise entre $\Omega '$ et $\omega _{1}.$ En supposant d’abord que l’on soit dans le cas de la fig. 2, la section $\mathrm {EF}$ répondra sur la courbe à un point $m$ compris entre $\mathrm {M} '$ et le point de minimum. Par conséquent, pour trouver les pressions correspondantes aux diverses sections du vase, on descendra d’abord du point $\mathrm {M}$ au point $m,$ puis on remontera du point $m$ au point $\mathrm {M} '\,;$ d’où l’on conclut que la pression, dans la section $\mathrm {EF} ,$ sera moindre que la pression extérieure $\mathrm {P} '.$ En supposant ensuite que l’on soit dans le cas de la fig. 3, il faudra, pour trouver les pressions correspondantes aux diverses sections, descendre d’abord du point $\mathrm {M}$ au point $m$ qui répond à la section $\mathrm {EF} ,$ puis passer immédiatement de ce point au point $n$ qui a la même ordonnée, mais une abscisse plus petite, et enfin du point $n$ au point $\mathrm {M} '$ correspondant à la section extrême. On en conclut que dans l’étranglement $\mathrm {EF} ,$ la pression se soutient ici au-dessus de la pression extérieure $\mathrm {P} ',$ mais que cette pression y passe brusquement de la valeur donnée par l’abscisse du point $m$ à la valeur donnée par l’abscisse du point $n.$ Ce changement brusque dans la valeur de la pression en suppose un dans la valeur de la vitesse des tranches ; et par conséquent une perte de force vive. Ainsi on est obligé d’admettre qu’il peut y avoir perte de force vive dans le mouvement d’un fluide élastique, lors même que la grandeur des sections du vase ne varie que par degrés insensibles. Dans un cas tel que celui dont il s’agit, les conditions du mouvement du fluide ne seraient pas exprimées exactement par les formules précédentes : il faudrait avoir égard à l’existence de la perte de force vive au passage de la section $\mathrm {EF} ,$ et établir l’équation du mouvement du fluide en conséquence, comme on le verra dans les articles suivants.