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${\frac {n_{1}}{n}}=(3{,}5608){\frac {\varepsilon }{l}},$

pour le rapport demandé, la verge élastique étant supposée homogène et cylindrique dans son état naturel. Il était intéressant de vérifier par l’expérience ce nouveau résultat de la théorie ; c’est ce que j’ai fait au moyen des observations suivantes que M. Savart à bien voulu me communiquer.

Les vibrations longitudinales ont été observées sur les longueurs entières des verges qui étaient de près d’un mètre ; on a réduit ces longueurs au huitième, afin d’observer les vibrations transversales avec plus d’exactitude ; les nombres des unes et des autres ont été conclus des sons correspondants par les règles ordinaires de l’acoustique ; puis on a multiplié par huit les nombres des premières, pour avoir égard au rapport des longueurs employées. Voici les résultats de ces observations comparés à ceux de la formule précédente :

Verge en cuivre jaune.

$l={\frac {1}{8}}\left(0^{\text{m}}{,}825\right),\qquad \varepsilon =2^{\text{mm}}{,}4,\qquad n=34133.$

${\begin{array}{c|c|c}\hline {\text{Observation}}.&{\text{Calcul}}.&\qquad {\text{Différence}}.\qquad \\\qquad n_{1}=2844\qquad &\qquad n_{1}=2829\qquad &-15\\\hline \end{array}}$

Verge en cuivre rouge.

$l={\frac {1}{8}}\left(0^{\text{m}}{,}825\right),\qquad \varepsilon =1^{\text{mm}}{,}7,\qquad n=36864.$

${\begin{array}{c|c|c}\hline {\text{Observation}}.&{\text{Calcul}}.&\qquad {\text{Différence}}.\qquad \\\qquad n_{1}=2133\qquad &\qquad n_{1}=2164\qquad &+31\\\hline \end{array}}$