tité, on pourra négliger son carré ; et alors on aura simplement
Au moyen de ces résultats, l’équation (16) deviendra
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {V} ={\frac {3}{8}}&m^{2}\mathrm {\left(2C-A-B\right)} \left\{\left(1+\omega +{\frac {3e^{2}}{2}}+{\frac {3\omega e'^{2}}{2}}-{\frac {\omega \lambda '^{2}}{2}}\right)\left(1+\cos .^{2}\theta \right)\right.\\&-\left[\lambda \cos .(\psi +l)+\omega \lambda '\cos .(\psi +l')\right]\sin .2\theta \\&+\omega \lambda '^{2}\left[1+{\frac {1}{2}}\cos .2(\psi +l')\right]\sin .^{2}\theta +{\Big [}\cos .2(mt+\varepsilon +\psi ){\Big .}\\&+{\bigg .}{\Big .}\omega \cos .2(m't+\varepsilon '+\psi ){\Big ]}\sin .^{2}\theta {\bigg \}},\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5fd12f13e21815bc7f7fcb49dfedbce66902db79)
en faisant abstraction de la quantité 
Cette formule ne contient, comme on voit, aucun terme dépendant du périgée du soleil ou de celui de la lune. Il n’en serait pas de même si l’on tenait compte de la partie 
donnée par l’équation (13) ; les puissances impaires de 
et 
y introduiraient des termes qui dépendraient de 
ou de 
mais en considérant qu’ils auraient pour facteurs l’excentricité et la parallaxe du soleil ou de la lune, et qu’en outre le coëfficient 
de la formule (13) est beaucoup moindre que le coëfficient 
de la précédente, on voit qu’ils peuvent être négligés par rapport à ceux que nous avons conservés. L’expression de 
renfermerait aussi des termes dépendants de l’angle 
qui croîtraient à peu près vingt fois plus par l’intégration que ceux qui répondent à l’angle mais comme ils auraient pour facteur 
au lieu de 
ils seraient encore moindres que ceux-ci, et négligeables à plus forte raison.
(21) L’inclinaison moyenne de l’orbite lunaire sur l’écliptique mobile, est, comme on sait, sensiblement invariable ;
