(no 3) que les termes de 
qui renfermeront des sinus ou cosinus de 
auront en même temps pour facteur la puissance 
de 
ce qui les rendra beaucoup moindres que les autres ; la plus grande valeur de 
résultant de la formule précédente, aura donc lieu dans le cas de 
et 
sans que 
soit nul ; et elle sera à très-peu près
![{\displaystyle \delta ^{2}n={\frac {\mathrm {HH} '}{n^{3}\mathrm {C} ^{2}}}\cos .\left[(\alpha '-\alpha )t+\beta '-\beta \right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/26f058e42d50c35045a04cd18e3790f68feb7ec0)
La valeur correspondante de 
qui s’en déduira par une nouvelle intégration, sera
![{\displaystyle \delta ^{2}n={\frac {\mathrm {HH} '}{(\alpha '-\alpha )n^{3}\mathrm {C} ^{2}}}\sin .\left[(\alpha '-\alpha )t+\beta '-\beta \right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ee7a505f30f5a2c38166e5620430c9b7eb8584d5)
quantité qui ne pourrait être sensible qu’autant que 
serait du même ordre de grandeur que le produit 
ou de l’ordre du carré des forces perturbatrices ; ce qui ne se rencontre pas dans la nature.
(11) La même analyse s’applique à la partie 
de la formule (10). Les développements des quantités 
et 
auront la même forme que celui de dont ils se déduiront par des différentiations relatives à 
et si l’on ne conserve dans que les termes qui ne sont pas à courte période, il faudra prendre pour et des termes dépendants d’un même multiple de nt. Soit donc
et 
désignant des coëfficients donnés, différents de 
et 
et les autres constantes étant les mêmes que précédemment. On aura
