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et par conséquent celle de la normale à la section circulaire de l’ellipsoïde, que nous avons nommée axe optique. On trouve pour les tangentes des angles que ces trois rayons vecteurs font avec l’axe des $x$ :

$\operatorname {tang} .\mathrm {OAT} ={\frac {a^{2}}{c^{2}}}{\sqrt {\frac {b^{2}-c^{2}}{a^{2}-b^{2}}}}\,;\qquad \operatorname {tang} .\mathrm {LAT} ={\frac {a}{c}}{\sqrt {\frac {b^{2}-c^{2}}{a^{2}-b^{2}}}}\,;$

$\operatorname {tang} .\mathrm {EAT} ={\sqrt {\frac {b^{2}-c^{2}}{a^{2}-b^{2}}}}.$

On voit que ces expressions ne different entre elles que par les facteurs ${\frac {a}{c}},{\frac {a^{2}}{c^{2}}},$ qui s’approchent beaucoup de $1$ dans la plupart des cristaux.

Tous les rayons ordinaires ou extraordinaires, parallèles à $\mathrm {LA} ,$ parcourent le cristal dans le même intervalle de temps et avec la même vitesse^[1], puisqu’ils suivent d’ailleurs le même chemin ; mais ils divergent nécessairement en dehors du cristal, parce que les deux plans tangents menés par le point Laux deux nappes de la surface de l’onde, font entre eux un angle sensible : au contraire, les rayons $\mathrm {AE}$ et $\mathrm {AO} ,$ qui emploient aussi le même temps à traverser la plaque $ts\,t's',$ tout en suivant l’un et l’autre des directions différentes, redeviennent parallèles entre eux en dehors du cristal.

Quand on fait varier l’inclinaison de la face de sortie du

1. Quelles que soient les directions des faces d’entrée et de sortie, puisque ces rayons suivent la même route $\mathrm {LA} \,;$ tandis que les rayons $\mathrm {EA}$ et $\mathrm {OA}$ n’emploient exactement le même temps à parcourir la plaque cristallisée que lorsque ses faces $ts$ et $t's'$ sont parallèles à l’une des sections circulaires de la surface d’élasticité.