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sur la double réfraction.

qui exprime que le second plan est perpendiculaire au premier, on trouve,

$\mathrm {B} \left(a^{2}-c^{2}\right)\mathrm {\cos .X\cos .Z-C} \left(a^{2}-b^{2}\right)\mathrm {\cos .X\cos .Y}$

$+\left(b^{2}-c^{2}\right)\mathrm {\cos .Y\cos .Z} =0,$

relation semblable à celle de l’équation (1) qui détermine la direction des axes de la section diamétrale, comme il est aisé de le reconnaître en effectuant les multiplications. Donc les directions de ces deux axes jouissent effectivement de la propriété énoncée ; d’où il résulte que les vibrations parallèles conservant toujours la mème direction, ont une vitesse de propagation proportionnelle à la racine carrée de l’élasticité mise en jeu, vitesse qui peut alors être représentée par le rayon vecteur $v.$

Détermination de la vitesse de propagation des ondes planes et indéfinies,

À l’aide de ce principe et de l’équation de la surface d’élasticité, toutes les fois que l’on connaîtra les trois demi-axes $a,b,c,$ il sera facile de déterminer la vitesse de propagation des ondes planes et indéfinies dont la direction sera donnée. Pour cela, on mènera d’abord par le centre de la surface d’élasticité un plan parallèle aux ondes, et l’on décomposera leur mouvement vibratoire en deux autres diriges suivant le grand et le petit axe de cette section diamétrale : si l’on appelle $\alpha$ l’angle que les vibrations incidentes font avec le premier de ces axes, $\cos .\alpha$ et $\sin .\alpha$ représenteront les intensités relatives des deux composantes ; et leurs vitesses de propagation mesurées perpendiculairement aux