rections pareilles, et l’on peut appliquer aux déplacements complexes résultant des ondes lumineuses les principes démontrés précédemment pour le cas où une molécule est écartée de sa position d’équilibre, pendant que toutes les autres restent fixes.
Cela posé, prenons les trois axes d’élasticité du milieu vibrant pour axes des coordonnées, et représentons par les élasticités que mettent en jeu les vibrations parallèles aux axes des des des de manière que les vitesses de propagation correspondantes, qui sont proportionnelles aux racines carrées des élasticités, se trouvent représentées par nous nous proposons de déterminer la force élastique résultant de vibrations de même nature, mais parallèles à une autre direction quelconque qui fait avec ces axes les angles Je prends pour unité l’amplitude de ces vibrations, ou le coëfficient constant des déplacements relatifs des tranches parallèles du milieu ; car pour comparer les élasticités, il faut comparer les forces qui résultent de déplacements égaux : ce coëfficient étant égal à ceux des composantes parallèles aux seront L’on sait d’ailleurs que ces forces auront les mêmes directions, d’après la propriété caractéristique des axes d’élasticité. Ainsi, appelant la résultante de ces trois forces, on aura :
et les cosinus des angles que cette résultante fait avec les axes des des des seront égaux respectivement à
