que cette dernière valeur de
ait lieu sans exception ; ensuite, je fais
et je prends une seconde somme
relative à
en supposant que
ou
soit la valeur de
la série périodique, contenue sous le signe intégral, se composera évidemment de ces deux séries ainsi calculées ; et en faisant attention qu’on a
![{\displaystyle \cos .i\pi \cos .{\frac {i\pi x'}{n\omega }}=\cos .{\frac {i\pi (a-x')}{a}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b0f9cab2a27cf6f64f869c3bf9f076dc7a0db754)
on en conclura
![{\displaystyle \sum _{1}^{\infty }p\cos .{\frac {i\pi x'}{n\omega }}=-\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {i\pi (a-x')}{a}}+2n\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {2i'\pi x'}{\omega }}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5ba97d3bcd22e672b16be820199271a5b5fcc056)
De cette manière, la valeur précédente de
deviendra
![{\displaystyle \omega \mathrm {P} _{n}={\frac {\omega }{2}}\left[fa+f(-a)\right]+\left(1-{\frac {\omega }{a}}\right)\int _{-a}^{a}fx'dx'}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5097cc105bd354331717cc2c2abdf63802838beb)
![{\displaystyle -{\frac {\omega }{a}}\int _{-a}^{a}\left[\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {i\pi (a-x')}{a}}\right]fx'dx'+2\int _{-a}^{a}\left[\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {2i'\pi x'}{\omega }}\right]fx'dx'.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b0e54dee853580e40769a1ff5c50f0279651c035)
En ayant égard à l’équation (3), celle-ci se réduit à
![{\displaystyle \omega \mathrm {P} _{n}=\int _{-a}^{a}fx'dx'+2\int _{-a}^{a}\left[\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {2i'\pi x'}{\omega }}\right]fx'dx'\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7a213f51dd0fd3d41f878fa0384fc8553bb4bc28)
et si l’on y remplace
et
par
et
et qu’on la compare à l’équation (1), il en résultera
![{\displaystyle \mathrm {Q} _{n}=-2\int _{-a}^{a}\left[\sum _{1}^{\infty }\cos .{\frac {2i\pi x}{\omega }}\right]fxdx.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9bd0c6d6d2d82afbefe63b709e889613ccdb4c17)