DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 561
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Slîl. (t, – 1)= 5 7yT^–£tU-r± cos< +a sin> 1 J y-sy. jçbs :E-cos. j
équation qui servira à déterminer dans un azimut quelconque, l’angle correspondant à la position d’équilibre de l’aiguille d’inclinaison, après qu’on y aura mis a la place de « et y leurs>âleurs en fonctions de cette inconnue (nov44). L’angle ̃/) – i sera la déviation de l’aiguille produite par l’action de la plaque tournante quand elle sera peu considérable, on résoudra pjir approximation l’équation précédente, en mettant i au lieu de -n dans son second membre, et prenant dans le premier l’angle tj-z à la place de son sinus. L’angle i étant donné par l’équation tang. i= tang./ cos. g du n° 45 sera de même signe que cos. -g et comme l’azimut 6 se compte du sud au nord, à partir du méridien" magnétique qui passe par l’axe de rotation de la plaque, et s’étend depuis zéro jusqu’à 2i, il slensuit que si : l’on conçoit ^par cet axe un plan perpendiculaire au méridien l’angle i sera positifau sud de ce plan et négatif au nord. De ce changement de signe il résulte qu’outre le centre de la plaque, il y aura dans chaque azimut une seconde projection du pôle nord, qui répondra à une valeur négative de î, et pour laquelle la déviation de l’aiguille sera nulle le rayon a de ce point se déterminera en égalant à zéro le facteur de sin.(vi– ’i) compris entre des crochets, ce qui donnera
a= – iycot. ̃ ?==:. – ï y cot./sec. g.
Au-delà de ce point, du côté du midi, la déviation de l’aiguille sera positive, et son effet sera de rapprocher du centre de la plaque, la projection du pôle nord en-deçà, ~dù côté
