DU M^GWÉTlSMj : E ;N ;.MiO.f ; yîEMJENT. ’.S5 ; !
nous supposerons enfin que l’axe de rotation de FatgHiille passe par son centre de qui sera de plus également éloigné de ses deux pôles.
(45) Pour tbrmer d’âpres ces données d’équatian du mon vement de l’aiguille, desjgnoRspar. QJe : m(1)l !iénLr :[{~Ji-rà, son axe de rotation, d-l’actMn de ~plaque : sur ; sampô: le nord ; par), ’2 le moment d’inertie de l’aiguille relatif au même axe ; par W et M’ deux constantes positives, telles que rra et m’ soient, abstraG~pH.<du-gne, l-SjÇQmpo5antes horizontale et vertM-aIe dé ractMn d~ la-ter-e sur châcù.1id~ ; p :ôles.d~ l’aiguille l’équation d€~an<dee sera : F 2 c’, Soit ençoreija v~~eJlr.q~ :11. relative a la position d’équilibre de !’aiguil ! soumise a la seule action de la terre, c’est-à-dire, le complément de l’inclinaison magnétique qui répond a l’aximut g, dan le lieu et à l’instant de robservation et soit é la durée correspondante de ses petites oscillations. Nous aurons
~’sin.t– rn cos. cos. i o,
3/’jj(.’(/M’cos.+/Mcos.6sin.~)==:~–~– ;
d’où l’on tire 2. G r E~, nn-I’ em COS. j ~° 2~~t’(~» COS. ~ersin.i
ce qui changè l’équation préeédéI ;J.teen~.celle-ci :
a~ -i 7r2 Sin.
