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ne peuvent non plus dépendre que de la forme arbitraire de $\mathrm {B}$ et de ces forces $\mathrm {T,\,T',\,T''} .$ De plus nous prendrons pour $\mathrm {B}$ une sphère qui ait son centre au point $\mathrm {M} ,$ ce qui sera toujours possible, excepté dans le cas que nous exclurons, où $\mathrm {M}$ ferait partie de la surface de $\mathrm {A}$ ou en serait à une distance insensible. De cette manière, on verra que les valeurs de $\alpha ,{\text{ϐ}},\gamma ,$ se réduiront encore chacune à un seul terme, comme dans le n^o précédent et si l’on représente par $\mathrm {T_{0},\,T_{0}',\,T_{0}''} ,$ les valeurs initiales de $\mathrm {T,\,T',\,T''} ,$ et que l’on suppose pour un moment, ces forces invariables, on aura, au bout d’un temps $t$ quelconque

$\alpha =\mathrm {T} _{0}ft,\qquad {\text{ϐ}}=\mathrm {T} '_{0}ft,\qquad \gamma =\mathrm {T} ''_{0}ft\,;$

$ft$ étant une fonction qui sera nulle quand $t=0,$ et qui acquerra une valeur constante après un certain intervalle de temps.

Ce temps sera très-court parce que dans toutes les substances susceptibles d’aimantation par influence les phénomènes magnétiques acquièrent très-promptement toute leur intensité. Néanmoins il pourra être très-différent dans ces diverses substances et il dépendra, ainsi que la forme de $ft,$ de la matière et de la température de $\mathrm {A}$ au point $\mathrm {M} .$ L’action de la petite sphère dont ce point est le centre ne variant pas, d’après ce qu’on a vu plus haut (n^o 6), avec la grandeur de son rayon le coëfficient $ft$ en sera aussi indépendant ; et comme il ne devra rester finalement aucune trace de ce rayon indéterminé, il sera nécessaire que l’intégrale $\mathrm {Q} '$ qui commence à la surface de cette sphère, ne dépende pas cependant de son diamètre ; ce qui arrivera effectivement, comme on le verra bientôt.