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${\begin{aligned}w+{\frac {dw}{dx}}\alpha +{\frac {dw}{dy}}\beta +{\frac {dw}{dy}}\gamma ,\end{aligned}}$

en négligeant les puissances supérieures des quantités $\alpha ,$ $\beta ,$ $\gamma ,$ qui sont supposées extrêmement petites. La vitesse avec laquelle la molécule $m$ s’éloigne du point $\mathrm {M}$, est donc égale à

${\frac {1}{\rho }}\left(\alpha u+\beta v+\gamma w\right),$

en négligeant toujours les termes du second ordre en $\alpha ,$ $\beta ,$ $\gamma$ par rapport aux termes du premier ordre ; et cette formule représente également la vitesse avec laquelle la molécule $m$ du fluide s’éloigne de toutes les molécules de la paroi solide qui sont situées dans le prolongement de la ligne $m\mathrm {M}$. Il suit de là, et du principe que nous avons énoncé, que les actions réciproques exercées entre la molécule $m$ du fluide et une molécule quelconque de la paroi située dans le prolongement de la ligne $mM,$ sont toutes proportionnelles à la quantité précédente. Elles ne diffèrent les unes des autres qu’à raison de l’inégalité des distances entre $m$ et les molécules dont il s’agit.

Si d’ailleurs les molécules du fluide reçoivent une impulsion, en vertu de laquelle les vitesses de la molécule $m$, dans le sens de chaque axe, augmentent des quantités $\delta u,$ $\delta v,$ $\delta w,$ la vitesse de cette molécule, dans le sens de la ligne $m\mathrm {M}$, aura augmenté de la quantité

${\frac {1}{\rho }}\left(\alpha \delta u+\beta \delta v+\gamma \delta w\right).$

Donc les moments des actions réciproques entre la molécule $m,$ et l’une quelconque des molécules de la paroi situées sur le