ÉLECTRO-DYNAMIQUES. 385
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en sorte qu’en nommante etj~, ces perpendiculaires, il vient1 1 1 +A+2~AçQS.2t
/i g sin, s p g h sin. 2.E
abaissant du point E les deux perpendiculaires EU, EV sur les droites BT, ’BS, et en les représentant par P, et la première sera égale à DX à cause de l’égalité des triangles BDR, BET, et la seconde aura pour valeur h-si-n. a, en sorte que l’expression de la force exercée par le contour du losange MRST sur le pôle B pourra s’écrire ainsi
(1 1 1 1)
p~.x pz,
Sous cette forme elle s’applique non-seulement à un losange dont une diagonale est dirigée de manière à passer par le point B, mais à un parallélogramme quelconque NRST (fig. 44) dont le périmètre est parcouru par un courant électrique qui agit sur le pôle d’un aimant situé dans le plan de ce parallélogramme. Il résulte, en effet, de ce qui a été dit, pages 22~ et 276, que l’action de NRST sur le pôle B est la même que si tous les éléments d2À dont se compose -sa surface agissaient sur ce pôle avec une force égale à P d3~ a d’où il suit qu’en nommant x et, y les coordonr3
nées rapportées aux axes BX, BY, et à l’origine B d’un point quelconque M de l’aire du parallélogramme ce qui donne d2a~-d-d, yain.2~, et /=~t-2.~cos.2s,
on aura, pour la force totale imprimée au pôle B,
sin. d-dy
p sm. a.e ~x~+.Y’+2x.Ycos.28 P sm. ~/(~’+~+a~~COS.2f) Or nous avons vu, page 266, que l’intégrale indéfinie de
