en sorte qu’en nommant 
et 
ces perpendiculaires, il vient
en abaissant du point 
les deux perpendiculaires 
sur les droites 
et en les représentant par 
et 
la première sera égale à 
à cause de l’égalité des triangles 
et la seconde aura pour valeur 
en sorte que l’expression de la force exercée par le contour du losange 
sur le pôle 
pourra s’écrire ainsi :
Sous cette forme elle s’applique non-seulement à un losange dont une diagonale est dirigée de manière à passer par le point 
mais à un parallélogramme quelconque 
(fig. 44) dont le périmètre est parcouru par un courant électrique qui agit sur le pôle d’un aimant situé dans le plan de ce parallelogramme. Il résulte, en effet, de ce qui a été dit, pages 229 et 276, que l’action de sur le pôle est la même que si tous les éléments 
dont se compose sa surface agissaient sur ce pôle avec une force égale à 
d’où il suit qu’en nommant 
et 
les coordonnées rapportées aux axes 
et à l’origine d’un point quelconque 
de l’aire du parallélogranime ce qui donne
on aura, pour la force totale imprimée au pôle
Or nous avons vu, page 266, que l’intégrale indéfinie de
