ELECTRO-DYNAMIQUES. 381
cToù il suit que si l’on prend OB=yO À, et qu’on élève sur QA au-goînt B un plan perpendiculaire à AO qui rencontre en D’la normale OC au plan du petit circuit, la droite AD E menée par les points A, D, sera la directrice de l’action exercée au point A par le courant électrique qui le parcourt, puisqu’on aura AB = sOB, tang. BDA=atiang. BDOT
et
tang. OAE=cot. BDA = jcot. BDO=^tang. COA. Cette construction donne de la manière la, plus simple la direction de la droite AE suivant laquelle nous avons vu que le pôle d’un aimant placé en A serait porté par l’action de ce courant. Il est à remarquer qu’elle est située à l’égard du plan LMS du petit circuit qu’il décrit, de même que la direction de l’aiguille d’inclinaison l’est en général à l’égard de l’équateur magnétique ; car le point 0 étant considéré comme le centre de la terre, le plan OAC comme celui du méridien magnétique, et la droite À E comme la direction de l’aiguille d’inclinaison, il est évident que l’angle OAE.compris entre le rayon terrestre OA et la direction AE de l’aiguille aimantée est le complément de l’inclinaison, et que l’angle COA est le complément de la latitude magnétique LOA l’équation précédente devient ainsi
cot. incî, = cot. lat.,
ou
tang, : incU== a tang lat.
IV. Sur. la valeur de la force qu’un conducteur angulaireiodé’ aui exerce sur, le pôle. d’un j-etit c-imr.~nt.
indéfini exerce sur, le pâle d’un petit aimant,
Soit que l’on considère le pôle B (pi. 2, fig. 34) du petit aimant AB comme l’extrémité d’un solénoïde électro dynamique ou comme une molécule magnétique, on est d’accord dans les denje manières de voir, à l’égard d de l’expression de la force exercée IlUtAlereS, eVOlr" "egar <. eexpresslOn de la force ex-ercéee
