36A THÉORIE DES PHÉNOMÈNES
On exécutera de la même manière la double intégration de l’autre terme qui est égal à
— N~’£, d.Yd2~ r
dans toute l’étendue de la surface Il faudra, pour cela, diviser cette surface en une infinité de zones, par des plans menés par la coordonnée z du milieu de l’élément ds, et prendre, ’sur l’une de ces zones, pour d 2 71 l’aire infiniment petite qui a pour expression La formule après avoir été transformée comme la précédente s’intégrera d’abord dans toute la longueur de la zone l’intégrale ne renfermera alors que des quantités relatives au contour s’. Ensuite la seconde intégration faite par rapport à dans l’étendue du contour fermé -y, donnera /w~
c-gg’~ d.Y~~2,
Rassemblant enfin les deux résultats obtenus par ces doubles intégrations, on aura
dl
~(d~-7––––––3-)
pour la valeur de la, force parallèle aux x, dont la direction passe par le milieu de l’élément ds, et qui provient de Faction des deux surfaces terminées par le contour s’ sur les deux surfaces terminées par le contour s. On aura de même, parallèlement aux deux autres axes, les forces
~D ba r3 J r3 f
p~ dz u~ dl ~-dx w~ dr-
