ÉLECTRO-DYNAMIQUES. 321
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i8a3. 41
La force appliquée au milieu o de l’élément ab=z=ds, qui est proportionnelle à ctasin.Ô divisé par le carré de la distance f de cet élément au point m’, et dont la direction est perpendiculaire au plan qui passe par l’élément ab et par le point m’, est précisément celle qu’exerce, comme nous l’avons vtr, sur l’élément ds l’extrémité d’un solénoïde électro-dynamique indéfini lorsqu’on place cette extrémité au point m c’est aussi celle qui est produite, d’après les dernières expériences de M. Biot, par l’action mutuelle de l’élément ab, et d’une molécule magnétique située en m’.
Mais en donnant à cette force la même valeur et la même direction perpendiculaire au plan rrî ab, qu’on doit lui donner lorsqu’on la détermine, comme je l’ai fait, en remplaçant la molécule magnétique par l’extrémité d’un solénoïde indéfini, M. Biot suppose que c’est ’en m’ que se trouve son point d’application, ou plutôt celui de la force égale et opposée que l’élément ds exerce sur le point m !, car c’est à cette dernière que se rapportent les expériences qu’il a faites au lieu que la direction de la force exercée par cet élément sur l’extrémité située en m d’un solénoïde indéfini doit passer par le point in, comme celle que le solénoïde exerce sur l’élément, quand on conclut cette force de ma formule. Ainsi, en conservant les notations que nous employons, et en représentant, pour abréger, par p le coefficient constant g’f/.s’dV, les sommes des moments, d’après la manière dont M. Biot place les points d’application des forces seraient pour les trois axes et en changeant les signes, puisqu’il s’agit des forces qui agissent sur le point m /z-dx–jr’d-
