parallèles aux
qu’exerce l’élément
sur l’assemblage des deux surfaces terminées par le même contour
nous aurons
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mu g\varepsilon '\mathrm {d} ^{2}\sigma '\int {\frac {u^{2}\mathrm {d} \varphi }{r^{3}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3951bac86652f74c60d80e07e0399484f13861b5)
ou, ce qui est la même chose,
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mu g\varepsilon '\mathrm {d} ^{2}\sigma '\int {\frac {(y-y')dz-(z-z')dy}{r^{3}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2708ebfe5a1c53489227f9ec09ecc0a10280dcfd)
les
n’étant relatifs qu’au contour ![{\displaystyle s.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f7be57a083bd9ebe931fad214b191cfb20227ff9)
On aura de même, en désignant par
et
les sommes des forces parallèles aux
et aux
qui agissent sur le même assemblage de surfaces,
[1].
Comme toutes les forces élémentaires qu’exerce l’élément
sur ces surfaces passent par le point
où il est situé, on voit que toutes ces forces ont une résultanțe unique dont la direction passe par le même point
et dont les composantes parallèles aux axes sont
Les moments de cette résultante par rapport aux mêmes axes sont donc
![{\displaystyle \mathrm {Y} z'-\mathrm {Z} y',\qquad \mathrm {Z} x'-\mathrm {X} z',\qquad \mathrm {X} y'-\mathrm {Y} x'.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5ae235a5febf68ef7fca90306c25e3bfaeee4b41)
Supposons maintenant qu’au lieu de ces forces on applique
- ↑ Il est inutile de remarquer que ces
expriment des forces toutes différentes de celles que nous avons déja désignées par les mêmes lettres, lorsqu’il s’agissait de l’action mutuelle de deux éléments de circuits voltaïques.