électro-dynamiques. 3i3
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ver, x, y, sZ z par x + hcos. X, j + Àcos, z + hem.l Et comme les deux fluides répandus sur ’les deux aires égales à â’* sont de nature contraire, il faudra. retrancher les nouvelles valeurs de ces composantes des valeurs trouvées précédemment ce qui se réduira, puisqu’on néglige les puissances de h supérieures à la première, à différentier ces valeurs, a remplacer dans le résultat les différentielles de x, y}z par •Acos.Ç, Acos.^Acps. ?: efà en changer le signe. Cesdifférentielles étant prises en passant de la première surface ff à l’autre, nous les désignerons par i suivant la notation du calcul des variations ; nous aurons ainsi pour la composante parallèle aux x ce que devient -p./dVdV^’ quand on, y remplace par h cos. Ç, c’est-à-dire
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V.çtd’aâ.lv’.kco&.il – if lj ].
¡Lée ~T4 ·7
Nous allons maintenant déterminer la forme et la position de 1 élément d2 g.
- Pesign6ns comme précédemment par u, <v, w les projec—tions-fte
la ligne r sur les plans àesyz, des zœ et àesxy, et par ?, y les angles que ces proj ections font avec les axes des y, des z et des respectivement. Décomposons la première surface en une infinité de zones infiniment étroites, tellesqueaèc« ?(fig.4û), par unesuite de plansperpendiculaires au plan des yz menéspar la coordonnée m’p’ = x du point m’ Chaque zone se terminant aux deux bords dû contours de la surface a, aura pour, projection sur le plan des yz une aire décomposabîe elle-même en éléments quadrangulaires infiniment petits, auxquels répondront autant
