qui sont précisément celles des cosinus des angles que fait avec les mêmes axes la normale au plan directeur que l’on obtiendrait en considérant l’action des mêmes circuits sur un élément situé en Or, cet élément serait porté par l’action du système dans une direction comprise dans le plan directeur ; d’où l’on tire cette conséquence remarquable, que lorsqu’un système quelconque de circuits fermés agit alternativement sur un solénoïde indéfini et sur un élément situé à l’extrémité de ce solenoïde, les directions suivant lesquelles sont portés respectivement l’élément et l’extrémité du solénoïde, sont perpendiculaires entre elles. Si on suppose l’élément situé dans le plan directeur lui-même, l’action que le système exerce sur lui est à son maximum, et a pour valeur
Celle que le même système exerce sur le solenoïde vient d’être trouvée égale à
ces deux forces sont donc toujours entre elles dans le rapport constant pour un même élément et un même solénoïde
c’est-à-dire, comme la longueur de l’élément est à l’aire de la courbe fermée que décrit un des courants du solenoïde divisée par la distance de deux courants consécutifs ; ce rapport est indépendant de la forme et de la grandeur des courants du système qui agit sur l’élément et sur le solenoïde.
