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du signe,

${\frac {\lambda ii'\mathrm {d} s'\sin .b\mathrm {AL'} }{2gl'^{2}}}\quad {\text{ou}}\quad {\frac {\lambda ii'\mathrm {d} v}{gl'^{3}}},$

en nommant $\mathrm {d} v$ l’aire $a\mathrm {L} 'b$ qui est égale à

${\frac {l'\mathrm {d} s'\sin .b\mathrm {AL'} }{2}}.$

Comme cette force est normale en $\mathrm {A}$ au plan $\mathrm {AL'} b,$ il faut, pour avoir son moment par rapport à l’axe $\mathrm {L'K} ,$ chercher sa composante perpendiculaire à $\mathrm {AL'K} ,$ et la multiplier par la perpendiculaire à $\mathrm {AP}$ abaissée du point $\mathrm {A}$ sur la droite $\mathrm {L'K} .$ $\mu$ étant l’angle compris entre les plans $\mathrm {AL} 'b,$ $\mathrm {AL'K} ,$ cette composante s’obtient en multipliant l’expression précédente par $\cos .\mu \,;$ mais $\mathrm {d} v\cos .\mu$ est la projection de l’aire $\mathrm {d} v$ sur le plan $\mathrm {AL'K} ,$ d’où il suit qu’en représentant cette projection par $\mathrm {d} u,$ la valeur de la composante cherchée est,

${\frac {\lambda ii'\mathrm {d} u}{gl'^{3}}}.$

Or, la projection de l’angle $a\mathrm {L} 'b$ sur $\mathrm {AL'K}$ peut être considérée comme la différence infiniment petite des angles $\mathrm {KL'} a$ et $\mathrm {KL'} b\,:$ ce sera donc $d\theta ,$ et l’on aura

$\mathrm {d} u={\frac {l'^{2}\mathrm {d} \theta }{2}}\,;$

ce qui réduit la dernière expression à

${\frac {\lambda ii'\mathrm {d} \theta }{2gl'}}\,;$

et comme $\mathrm {AP} =l'\sin .\theta ,$ on a pour le moment cherché

${\frac {\lambda ii'}{2g}}\sin .\theta \mathrm {d} \theta .$