EL ECTRO- DYNAMIQUES. a5l
3a.
il est donc en raison inverse du sinus de l’angle des deux courants, et proportionnel à la longueur du courant fini. Quand hJ^–lJV = a et qu’on représente l’angle LL.L, par 26, on a/>2"=^sin.6, jp2’=«cos.ô, rj=a«sm.6, /̃2"=2«cos.6, cot.s= – cot. 2 6, et le moment devient
a. a iï L cos, 6 + sin. 6 + 2 cot. 2,9 (cos. 6 –sin..8)]
en remplaçant 2 cot.aô 8 par sa valeur
ï tang.’Q cos.°6– sin.2 9 (cos. 8+ sin. 9) (cos. 6 – sin.6)
tan g 9 sin. 8 cos. 9 sin. Qcos.9
on trouve que celle de ce moment est égale à
1 ’•' -, r (cos.8– sin.e)H
—au’(ços, <ï + &m.t))[i+" sin, koJ ]
2 C95. 6
a = î-aw’(çQ8.0+sin.8)(s :^5r5-.i). ·
Pour avoir la somme des actions des deux rayons entre lesquels est compris un secteur infiniment petit dont l’arc est d s, il faut faire attention que ces deux rayons étant parcourus en sens contraire cette somme est égale à la différentielle de l’expression précédente on trouve ainsi qu’elle est représentée par
r ̃ s (cos.8 + sin.8)(cos.29– sin. "8)1 6 aii< [(cos.fi sin.-O)^– ij– sin.^cos.^ J d 6 i- f 0) (;In. s. 0 C-os.0 (cos.8+sin. Q)= 6 6
^-«^(cos.g-sin.e)^ – 1 ^jû^V)^
^»’j(cos.9—Sin.8)(sin-39^ ;6 + + 11 d 6. Mais l’action de l’arc X.J^ sur le diamètre L’L" est égale et
